sales@tkflow.com 
Ĝenerala priskribo
Fluido, kiel la nomo sugestas, karakteriziĝas per sia kapablo flui. Ĝi diferencas de solido per tio, ke ĝi suferas deformiĝon pro ŝerstreĉo, kiom ajn malgranda estas la ŝerstreĉo. La sola kriterio estas, ke sufiĉa tempo pasu por ke la deformiĝo okazu. En ĉi tiu senco fluido estas senforma.
Fluidoj povas esti dividitaj en likvaĵojn kaj gasojn. Likvaĵo estas nur iomete kunpremebla kaj ekzistas libera surfaco kiam ĝi estas metita en malferman ujon. Aliflanke, gaso ĉiam disetendiĝas por plenigi sian ujon. Vaporo estas gaso kiu estas proksima al la likva stato.
La likvaĵo, pri kiu la inĝeniero ĉefe okupiĝas, estas akvo. Ĝi povas enhavi ĝis tri procentojn da aero en solvaĵo, kiu ĉe subatmosferaj premoj emas liberiĝi. Oni devas antaŭvidi tion dum la dizajnado de pumpiloj, valvoj, duktoj, ktp.
Dizelmotora Vertikala Turbina Plurŝtupa Centrifuga Enlinia Ŝafta Akvodrenada Pumpilo Ĉi tiu speco de vertikala drenada pumpilo estas ĉefe uzata por pumpado de kloakaĵo aŭ rubakvo sen korodo, temperaturo sub 60 °C, aŭ kun suspenditaj solidaĵoj (ekskludante fibrojn kaj gruzon) malpli ol 150 mg/L. La vertikala drenada pumpilo de la tipo VTP estas uzata en vertikalaj akvopumpiloj de la tipo VTP, kaj surbaze de la pliiĝo kaj la kolumo, la tubo-oleo-lubrikado estas akvo. Povas fumi je temperaturo sub 60 °C, sendi por enhavi certajn solidajn grajnojn (kiel ekzemple rubfero kaj fajna sablo, karbo, ktp.) de kloakaĵo aŭ rubakvo.
La ĉefaj fizikaj ecoj de fluidoj estas priskribitaj jene:
Denseco (ρ)
La denseco de fluido estas ĝia maso por unuo de volumeno. En la SI-sistemo ĝi estas esprimita kiel kg/m²3.
Akvo estas je sia maksimuma denseco de 1000 kg/m²3je 4°C. Estas eta malpliiĝo de denseco kun kreskanta temperaturo, sed por praktikaj celoj la denseco de akvo estas 1000 kg/m²3.
Relativa denseco estas la rilatumo inter la denseco de likvaĵo kaj tiu de akvo.
Specifa maso (w)
La specifa maso de fluido estas ĝia maso por unuo de volumeno. En la Si-sistemo, ĝi estas esprimita en N/m².3Ĉe normalaj temperaturoj, w estas 9810 N/m²3aŭ 9,81 kN/m3(proksimume 10 kN/m3 por faciligi la kalkulon).
Specifa pezo (SG)
La specifa pezo de fluido estas la rilatumo inter la maso de donita volumeno de likvaĵo kaj la maso de la sama volumeno de akvo. Tiel ĝi estas ankaŭ la rilatumo inter la denseco de fluido kaj la denseco de pura akvo, normale ĉio je 15 °C.
Vakua Priming putopunkta pumpilo
Modelnumero: TWP
La TWP-serio de moveblaj dizelmotoraj mem-amortizaj putoakvopumpiloj por krizokazo estas komune desegnitaj de DRAKOS PUMP el Singapuro kaj la kompanio REEOFLO el Germanio. Ĉi tiu serio de pumpiloj povas transporti ĉiaspecajn purajn, neŭtralajn kaj korodajn mediojn enhavantajn partiklojn. Ĝi solvas multajn tradiciajn mem-amortizajn pumpilajn difektojn. Ĉi tiu speco de mem-amortiza pumpilo havas unikan sekfunkciantan strukturon, kiu aŭtomate ekfunkcios kaj rekomencos sen likvaĵo por la unua ekfunkciigo. La suĉkapo povas esti pli ol 9 m; Bonega hidraŭlika dezajno kaj unika strukturo tenas altan efikecon de pli ol 75%. Kaj malsamaj strukturaj instaladoj estas laŭvolaj.
Groca modulo (k)
aŭ por praktikaj celoj, likvaĵoj povas esti konsiderataj nekunpremeblaj. Tamen, ekzistas certaj kazoj, kiel ekzemple malstabila fluo en tuboj, kie la kunpremebleco devus esti konsiderata. La groca modulo de elasteco, k, estas donita per:
kie p estas la pliiĝo de premo kiu, kiam aplikita al volumeno V, rezultas en malpliiĝo de volumeno AV. Ĉar malpliiĝo de volumeno devas esti asociita kun proporcia pliiĝo de denseco, Ekvacio 1 povas esti esprimita kiel:
aŭ akvo,k estas proksimume 2 150 MPa ĉe normalaj temperaturoj kaj premoj. Sekvas, ke akvo estas proksimume 100 fojojn pli kunpremebla ol ŝtalo.
Ideala fluido
Ideala aŭ perfekta fluido estas tiu, en kiu ne ekzistas tanĝantaj aŭ ŝiraj streĉoj inter la fluidaj partikloj. La fortoj ĉiam agas normale ĉe sekcio kaj estas limigitaj al premo kaj akcelaj fortoj. Neniu reala fluido plene konformas al ĉi tiu koncepto, kaj por ĉiuj fluidoj en moviĝo ĉeestas tanĝantaj streĉoj, kiuj havas malseketan efikon sur la moviĝo. Tamen, iuj likvaĵoj, inkluzive de akvo, estas proksimaj al ideala fluido, kaj ĉi tiu simpligita supozo ebligas la uzon de matematikaj aŭ grafikaj metodoj por solvi certajn fluproblemojn.
Vertikala Turbina Fajropumpilo
Modelnumero: XBC-VTP
La vertikalaj longŝaftaj fajroestingaj pumpiloj de la serio XBC-VTP estas serio de unuŝtupaj, plurŝtupaj difuzaj pumpiloj, fabrikitaj laŭ la plej nova nacia normo GB6245-2006. Ni ankaŭ plibonigis la dezajnon laŭ la normo de la Usona Fajroprotekta Asocio. Ili estas ĉefe uzataj por provizado de fajroakvo en petrolkemiaĵoj, tergaso, elektrocentraloj, kotonaj tekstiloj, kajoj, aviado, magazenoj, nubskrapuloj kaj aliaj industrioj. Ili ankaŭ povas esti uzataj por ŝipoj, maraj tankoj, fajroŝipoj kaj aliaj provizaj okazoj.
Viskozeco
La viskozeco de fluido estas mezuro de ĝia rezisto al tanĝanta aŭ ŝera streĉo. Ĝi rezultas el la interago kaj kohezio de fluidaj molekuloj. Ĉiuj realaj fluidoj posedas viskozecon, kvankam je diversaj gradoj. La ŝera streĉo en solido estas proporcia al la deformado, dum la ŝera streĉo en fluido estas proporcia al la rapido de la ŝera deformado. Sekve, ne povas esti ŝera streĉo en fluido, kiu estas en ripozo.
Fig.1. Viskoza deformado
Konsideru fluidon enfermitan inter du platoj, kiuj situas je tre mallonga distanco y unu de la alia (Fig. 1). La malsupra plato estas senmova, dum la supra plato moviĝas je rapido v. Oni supozas, ke la fluida moviĝo okazas en serio de senfine maldikaj tavoloj aŭ lamenoj, kiuj povas gliti unu super la alia. Ne ekzistas krucfluo aŭ turbuleco. La tavolo apud la senmova plato estas en ripozo, dum la tavolo apud la moviĝanta plato havas rapidon v. La rapido de tondado aŭ rapidogradiento estas dv/dy. La dinamika viskozeco, aŭ pli simple, la viskozeco μ, estas donita per
Do tio:
Ĉi tiun esprimon por la viskoza streĉo unue postulis Neŭtono kaj ĝi estas konata kiel la ekvacio de Neŭtono pri viskozeco. Preskaŭ ĉiuj fluidoj havas konstantan koeficienton de proporcieco kaj estas nomataj Neŭtona fluido.
Fig. 2. Rilato inter ŝira streĉo kaj rapido de ŝira deformado.
Figuro 2 estas grafika prezento de Ekvacio 3 kaj montras la malsamajn kondutojn de solidoj kaj likvaĵoj sub ŝira ŝarĝo.
Viskozeco estas esprimita en centipoizo (Pa.s aŭ Ns/m²)2).
En multaj problemoj pri fluida moviĝo, la viskozeco aperas kun la denseco en la formo μ/p (sendepende de forto) kaj estas oportune uzi ununuran termon v, konatan kiel la kinematika viskozeco.
La valoro de ν por peza oleo povas esti tiel alta kiel 900 × 10-6m2/s, dum por akvo, kiu havas relative malaltan viskozecon, ĝi estas nur 1,14 x 10⁻⁴m²/s je 15° C. La kinematika viskozeco de likvaĵo malpliiĝas kun kreskanta temperaturo. Ĉe ĉambra temperaturo, la kinematika viskozeco de aero estas ĉirkaŭ 13-oble pli granda ol tiu de akvo.
Surfaca tensio kaj kapilareco
Noto:
Kohezio estas la altiro, kiun similaj molekuloj havas unu por la alia.
Adhero estas la altiro, kiun malsamaj molekuloj havas unu al la alia.
Surfaca tensio estas la fizika eco, kiu ebligas al guto da akvo esti tenata en suspendo ĉe krano, al ujo esti plenigita per likvaĵo iomete super la rando kaj tamen ne disverŝiĝi, aŭ al pinglo flosi sur la surfaco de likvaĵo. Ĉiuj ĉi tiuj fenomenoj ŝuldiĝas al la kohezio inter molekuloj ĉe la surfaco de likvaĵo, kiu apudas alian nemikseblan likvaĵon aŭ gason. Estas kvazaŭ la surfaco konsistas el elasta membrano, unuforme streĉita, kiu emas ĉiam kuntiri la surfacan areon. Tiel ni trovas, ke vezikoj de gaso en likvaĵo kaj gutoj de humideco en la atmosfero estas proksimume sferaj laŭ formo.
La surfaca tensio trans iu ajn imaga linio ĉe libera surfaco estas proporcia al la longo de la linio kaj agas en direkto perpendikulara al ĝi. La surfaca tensio por unuo de longo estas esprimita en mN/m. Ĝia grando estas sufiĉe malgranda, estante proksimume 73 mN/m por akvo en kontakto kun aero je ĉambra temperaturo. Ekzistas eta malpliiĝo de surfacaj dekoj.ikun kreskanta temperaturo.
En plej multaj aplikoj en hidraŭliko, surfaca tensio havas malmultan signifon, ĉar la asociitaj fortoj estas ĝenerale nekonsiderindaj kompare kun la hidrostatikaj kaj dinamikaj fortoj. Surfaca tensio gravas nur kie ekzistas libera surfaco kaj la limdimensioj estas malgrandaj. Tiel, en la kazo de hidraŭlikaj modeloj, la efikoj de surfaca tensio, kiuj ne havas signifon en la prototipo, povas influi la flukonduton en la modelo, kaj ĉi tiu fonto de eraro en simulado devas esti konsiderata dum interpretado de la rezultoj.
La efikoj de surfaca streĉo estas tre okulfrapaj ĉe tuboj de malgranda diametro malfermitaj al la atmosfero. Tiuj povas esti manometraj tuboj en la laboratorio aŭ malfermaj poroj en la grundo. Ekzemple, kiam oni trempas malgrandan vitran tubon en akvon, oni trovos, ke la akvo leviĝas ene de la tubo, kiel montrite en Figuro 3.
La akvosurfaco en la tubo, aŭ menisko kiel ĝi estas nomata, estas konkava supren. La fenomeno estas konata kiel kapilareco, kaj la tanĝanta kontakto inter la akvo kaj la vitro indikas, ke la interna kohezio de la akvo estas malpli ol la adhero inter la akvo kaj la vitro. La premo de la akvo ene de la tubo apud la libera surfaco estas malpli ol atmosfera.
Fig. 3. Kapilareco
Merkuro kondutas sufiĉe malsame, kiel indikite en Figuro 3(b). Ĉar la fortoj de kohezio estas pli grandaj ol la fortoj de adhero, la angulo de kontakto estas pli granda kaj la menisko havas konveksan facon al la atmosfero kaj estas deprimita. La premo apud la libera surfaco estas pli granda ol atmosfera.
Kapilarecaj efikoj en manometroj kaj mezurilvitroj povas esti evitataj per uzado de tuboj kun diametro de ne malpli ol 10 mm.
Modelnumero: ASN ASNV
La pumpiloj modeloj ASN kaj ASNV estas unuŝtupaj duoble suĉaj dividitaj volutaj envolvaĵoj kaj estas uzataj por likvaĵotransportado por akvoinstalaĵoj, klimatizila cirkulado, konstruaĵoj, irigacio, drenada pumpstacio, elektra centralo, industria akvoprovizado, fajroestinga sistemo, ŝipoj, konstruaĵoj kaj tiel plu.
Vaporpremo
Likvaj molekuloj, kiuj posedas sufiĉan kinetan energion, estas projekciataj el la ĉefa korpo de likvaĵo ĉe ĝia libera surfaco kaj pasas en la vaporon. La premo penita de ĉi tiu vaporo estas konata kiel la vaporpremo, P. Plialtiĝo de temperaturo estas asociita kun pli granda molekula agitiĝo kaj tial plialtiĝo de vaporpremo. Kiam la vaporpremo egalas al la premo de la gaso super ĝi, la likvaĵo bolas. La vaporpremo de akvo je 15 °C estas 1,72 kPa (1,72 kN/m²).2).
Atmosfera premo
La premo de la atmosfero ĉe la tersurfaco estas mezurata per barometro. Ĉe marnivelo la atmosfera premo averaĝe estas 101 kPa kaj estas normigita je ĉi tiu valoro. Ekzistas malpliiĝo de atmosfera premo kun alteco; ekzemple, ĉe 1 500 m ĝi reduktiĝas al 88 kPa. La akvokolona ekvivalento havas alton de 10,3 m ĉe marnivelo, kaj ofte estas nomata la akvobarometro. La alto estas hipoteza, ĉar la vaporpremo de akvo malebligus atingi kompletan vakuon. Hidrargo estas multe pli bona barometra likvaĵo, ĉar ĝi havas nekonsiderindan vaporpremon. Ankaŭ, ĝia alta denseco rezultigas kolonon de akceptebla alto - ĉirkaŭ 0,75 m ĉe marnivelo.
Ĉar plej multaj premoj renkontataj en hidraŭliko estas super atmosfera premo kaj estas mezurataj per instrumentoj, kiuj registras relative, estas oportune rigardi atmosferan premon kiel la datumon, t.e. nulon. Premoj tiam nomiĝas mezurilaj premoj kiam ili estas super atmosferaj kaj vakuaj premoj kiam ili estas sub ĝi. Se vera nula premo estas prenita kiel datumo, premoj estas diritaj absolutaj. En Ĉapitro 5, kie NPSH estas diskutita, ĉiuj ciferoj estas esprimitaj per absolutaj akvobarometraj terminoj, t.e., marnivelo = 0 bar mezurila = 1 bar absoluta = 101 kPa = 10,3 m³ akvo.
Afiŝtempo: 20-a de marto 2024